Funktioner av grafitpulver med hög renhet

Teorin om värmeledningsförmåga hos grafitkristall är mycket komplicerad, och mycket framsteg har gjorts med hjälp av datorer, men det finns fortfarande många problem att diskutera ytterligare. Här tar vi bara den termiska konduktiviteten λA för den defektfria idealiska grafitkristallen som ett exempel för att kvantisera gittervibrationsvågen och kallar levande vibrationsvågen en fonon, och vibrationsvågen är en vektor, som kan kallas en vågvektor . Vågvektorns energi och tillstånd är funktioner för det kristallmottagande gitteret. Det ömsesidiga gitteret i hela kristallen kan representeras av en liten region; Denna region kallas Brillouin -zonen. Så länge energin och tillståndet för fononer i denna region klargörs kommer situationen för fononer i hela kristallen att vara välkänd.

Brillouin -zonen för en grafitkristall är ett hexagonalt prisma. Om bara den termiska konduktiviteten hos grafitkristallskiktet diskuteras, som en förenklad modell, räcker det för att bara diskutera rörelse av fononer på det vanliga hexagonala planet. Denna tvådimensionella situation förenklar problemet och gör det lättare att hantera. Med hjälp av N för att representera vågnumret, på [NX, NY] -planet, kan området för det hexagonala tvärsnittet representeras av en cirkulär yta med en radie av NM, vilket leder till formel (11), där A är en Grafitkristall. Gridparameter, A = 0,246 × 10 cm. Nm är det maximala vågnumret för fononvibrationen, det vill säga antalet vibrationer av fonon per enhetslängd. Produkten från fononhastigheten V och vågnumret n är frekvensen för fononen, och fonons energi är proportionell mot frekvensen. Den maximala vinkelfrekvensen för fononen är Wm = 2πVnm, och 2πnm kallas det maximala vinkelvågenumret, som ofta betecknas som QM. QM = 1,55x10cm.